Слишком сложно? Тогда запросите консультацию специалиста!
Наша компания занимается тем, что помогает студентам выполнять различные учебные работы на заказ. Вы можете ознакомиться с перечнем выполняемых работ, а так же с их стоимостью на странице с ценами.
Прохождение частицы сквозь потенциальный барьер.
Рассмотрим потенциальный барьер простейшей прямоугольной формы (рис. 4, а) для одномерного (по оси х) движения частицы. Для потенциального барьера прямоугольной формы высоты U и ширины l можно записать
.
Рис. 4
При данных условиях задачи классическая частица, обладая энергией Е, либо беспрепятственно пройдет над барьером (при Е > U), либо отразится от него (при Е < U)и будет двигаться в обратную сторону, т. е. она не может проникнуть сквозь барьер.
Для микрочастицы даже при Е > U имеется отличная от нуля вероятность, что частица отразится от барьера и будет двигаться в обратную сторону. При Е < U имеется также отличная от нуля вероятность, что частица окажется в области х >1, т. е. проникает сквозь барьер. Подобные, выводы следуют непосредственно из решения уравнения Шредингера, описывающего движение микрочастицы при условиях данной задачи.
Уравнение Шредингера для стационарных состояний для каждой из выделенных на рис. 4, а области имеет вид
(для областей 1 и 3 k2= 2mE / ħ2),
(для области 2 q2= 2m (E – U) / ħ2). (1)
Общие решения этих дифференциальных уравнений:
Ψ1(x) = A1·eikx + B1·e–ikx (для области 1); (2)
Ψ2(x) = A2·eiqx + B2·e –iqx (для области 2);
Ψ3(x) = A3·eikx + B3·e–ikx (для области 3); (3)
В выражении (2) первый член представляет собой плоскую волну, распространяющуюся в положительном направлении оси х (соответствует частице, движущейся в сторону барьера) , а второй – волну, распространяющуюся в противоположном направлении, т. е. отраженную от барьера (соответствует частице, движущейся от барьера налево).
Решение (3) содержит также волны (после умножения на временной множитель), распространяющиеся в обе стороны. Однако в области 3имеется только волна, прошедшая сквозь барьер и распространяющаяся слева направо. Поэтому коэффициент В3в формуле (3) следует принять рапным нулю.
В области 2решение зависит от соотношений E >U или E<U. Физический интерес представляет случай, когда полная энергия частицы меньше высоты потенциального барьера, поскольку при Е<U законы классической физики однозначно не разрешают частице проникнуть сквозь барьер. В данном случае, согласно (1), q =iβ – мнимое число, где
.
Учитывая значение q и В3 = 0 получим решения уравнения Шредингера для трех областей в следующем виде:
Ψ1(x) = A1eikx + B1e –ikx (для области 1)
Ψ2(x) = A2e -βx + B2eβx (для области 2) (221.5)
Ψ3 (x) = A3eikx (для области 3)
В области 2 функция уже не соответствует плоским волнам, распространяющимся в обе стороны, поскольку показатели степени экспонент не мнимые, а действительные.
Качественный вид функций Ψ1(х), Ψ2(х)и Ψ3(x) показан на рис. 4, б. Из рисунка следует, что волновая функция не равна нулю и внутри барьера, а в области 3, если барьер не очень широк, будет опять иметь вид волн де Бройля с тем же импульсом, т. е. с той же частотой, но с меньшей амплитудой. Следовательно, получили, что частица имеет отличную от нуля вероятность прохождения сквозь потенциальный барьер конечной ширины.
Таким образом, квантовая механика приводит к принципиально новому специфическому квантовому явлению, получившему название туннельного эффекта, в результате которого микрообъект может «пройти» сквозь потенциальный барьер.
Для описания туннельного эффекта используют понятие коэффициента прозрачности D потенциального барьера, определяемого как отношение плотности потока прошедших частиц к плотности потока падающих
.
Для того чтобы найти отношение |А3/А1|2,необходимо воспользоваться условиями непрерывности Ψ и Ψ´на границах барьера х = 0и x = l (рис.4):
(6)
Эти четыре условия дают возможность выразить коэффициенты A2, A3, В1и B2 через А1. Совместное решение уравнений (6) для прямоугольного потенциального барьера дает (в предположении, что коэффициент прозрачности мал по сравнению с единицей)
, (7)
где U – высота потенциального барьера, Е – энергия частицы, l – ширина барьера, D0 – постоянный множитель, который можно приравнять единице. Из выражепия (7) следует, что D сильно зависит от массы т частицы, ширины l барьера и от (U – E); чем шире барьер, тем меньше вероятность прохождения сквозь него частицы.
Для потенциального барьера произвольной формы (рис.5) имеем
, где U =U(x).
Cклассической точки зрения прохождение частицы сквозь потенциальный барьер при E < U невозможно, так как частица. находясь в области барьера, должна была бы обладать отрицательной кинетической анергией. Туннельный эффект является специфическим квантовым эффектом. Прохождение частицы сквозь область, в которую, согласно законам классической механики, она не может проникнуть, можно пояснить соотношением неопределенностей. Неопределенность импульса Δр на отрезке Δх = l составляет Δр > h / l. Связанная с этим разбросом в значениях импульса кинетическая энергия (Δр)2 / (2т)может оказаться достаточной для того, чтобы полная энергия частицы оказалась больше потенциальной.
Рис. 5
Основы теории туннельных переходов заложены работами Л. И. Мандельштама и М. Л. Леонтовича (1903 – 1981). Туннельное прохождение сквозь потенциальный барьер лежит в основе многих явлений физики твердого тела (например, явления в контактном слое на границе двух полупроводников), атомной и ядерной физики (например, α-распад, протекание термоядерных реакций).
