Слишком сложно? Тогда запросите консультацию специалиста!
Наша компания занимается тем, что помогает студентам выполнять различные учебные работы на заказ. Вы можете ознакомиться с перечнем выполняемых работ, а так же с их стоимостью на странице с ценами.
Как замечено ранее, для наблюдения интерференции света необходимо получить когерентные световые пучки. До появления лазеров для этого применяли методы разделения светового пучка с последующим наложением разделенных пучков друг на друга. На практике это можно осуществить с помощью экранов со щелью (или отверстием) и методами отражения и преломления светового пучка.
1.Метод Юнга. В этом методе источником света служит ярко освещенная щель S (рис.4) от которой световая волна падает на две узкие щели А1и А2, удаленные от S на одинаковое расстояние.
Рис.4
Они играют роль когерентных источников света. Как видно из рисунка , световые пучки от А1 иА2, расширяясь и по мере удаления от щелей, накладываются друг на друга. На экране, удаленном от S1 и S2 на достаточно большое расстояние, наблюдается интерференционная картина.
2. Метод зеркал Френеля. Два плоских соприкасающихся по линии О зеркала ОМ и ОN образуют угол, близкий к 1800(рис.5)
Рис.5
.Угол α мал. От источника света S. На зеркала падают световые волны. Зеркала отбрасывают на экран когерентные волны, распространяющиеся так, как будто они исходили из мнимых источников S1 и S2, являющихся изображением источника S. Нетрудно сообразить, что OS1 = OS2 = r. Отсюда, расстояние между мнимыми источниками S1 и S2 равно
Из рисунка нетрудно видеть, что
.
Следовательно,
.
Подставив эти значения в формулу (4), найдем ширину интерференционной полосы
.
Область перекрытия волн имеет ширину
.
Поделивх на ширину полосΔx, найдем число интерференционных полос,наблюдаемых на экране
.
3. Метод бипризм Френеля. Изготовленные изодного куска стекладве призмы с общим основанием имеют малый преломляющий угол θ (рис.6).
Рис.6
Преломляющий угол призмы определяет угол отклонения α луча, прошедшего через призму, от его начального направления
.
Лучи от источника света S, после прохождения через призмы, распространяются так, словно они исходят из мнимых источников света S1 и S2 . Нетрудно сообразить, что расстояние между мнимыми источниками равно
. 
.
гдеa – расстояние от источника до призм. Расстояние от мнимых источников до экрана равно 
, где b– расстояние от призм до экрана. В соответствии с формулой (4) ширина полосы равна
.
Область перекрытия волн на экране имеет протяженность
.
Число наблюдаемых на экране полос равно
.
