Слишком сложно? Тогда запросите консультацию специалиста!
Наша компания занимается тем, что помогает студентам выполнять различные учебные работы на заказ. Вы можете ознакомиться с перечнем выполняемых работ, а так же с их стоимостью на странице с ценами.
В состоянии термодинамического равновесия макроскопические параметры молекулярной системы не зависят от координат. Если система не изолирована, то макроскопические параметры (давление, температура, концентрация, электрический потенциал и др.) могут меняться от точки к точке. При наличии градиентов этих параметров в системе возникают потоки молекулярных свойств (внутренней энергии, импульса, концентрации), стремящиеся вернуть её в равновесное состояние.
2.4. Рассмотрим ядро со спином 1. Проекция магнитного момента этого ядра вдоль направления магнитного поля может иметь три возможных значения, а именно +m0, 0 и -m0. Пусть вероятность того, что m = + m0 будет р, и вероятность того, что m = - m0, также р.
а) Из условия нормировки определить вероятность того, что m = 0.
б) Вычислить ámñ , ám2ñ , s2(m).
2.5. Пусть F – какая-либо аддитивная физическая величина, характеризующая систему N молекул идеального газа, так что 
, где fi значение f для i-ой частицы газа. Выразить абсолютную и относительную меры флуктуаций (s и a) величины F через средний квадрат флуктуации величины f.
Примечание: Величины f и g называют статистически независимыми, если 
. Для них справедливо равенство 
.
2.6. Предположим, что твердое тело содержит N ядер, удовлетворяющих условию задачи 2.3, и их взаимодействием с другими ядрами можно пренебречь. Обозначим через М полную проекцию магнитного момента вдоль заданного направления. Выразить áМñ и его стандартное отклонение через N, р и m0, используя результаты задачи 2.5. В случае затруднения адресуем к [4].
2.7. Используя условие задачи 1.5,
а) определить, на какое среднее расстояние áхñ от начала координат смещается радиоактивный атом за время t;
б) получить формулу для стандартного отклонения смещения s(х) радиоактивного атома за время t .
принимает вид
. (8.6)
Для идеальных твердых тел 
, согласно (8.2), так как 
, 
. Кроме того,
. (8.7)
В случае моноатомных твердых тел, т.е. состоящих из одного сорта атомов, например, металлов
, (8.8)
что соответствует закону Дюлонга-Пти. Для многокомпонент-ных кристаллов 
различны и определяются формулой (8.6).
Достаточно мелкие частицы вещества, являющиеся, тем не менее, макроскопическими, т.е. состоящими из большого числа молекул, взвешенные в жидкости или газе, находятся в хаотическом непрерывном движении или дрожании. Такое движение называют броуновским.
Поскольку энергия броуновской частицы много меньше энергии молекул окружающей среды, и вся система находится в термодинамическом равновесии, то на каждую степень свободы броуновской частицы приходится одна и та же средняя величина энергии, равная 
. Различают поступательное и вращательное броуновское движение. Вращательное броуновское движение играет большую роль в измерительных приборах, накладывает определенные ограничения на максимально достижимую точность измерений реакции прибора на внешние воздействия.
Хм, так же просматривали
